【油氣專欄】儲層表征的他山之石--核磁共振納米孔隙分析法 |
研究背景 核磁共振納米孔隙分析法（簡稱NMRC方法）是一種利用核磁共振技術(shù)測試液體在孔隙中的相變過程，并通過Gibbs一Thomson方程來表征多孔材料孔徑分布的測孔方法。該方法適用于多種多孔材料的孔隙結(jié)構(gòu)測試，如催化、過濾、吸附類材料、建筑材料、陶瓷材料、人體及仿生材料等，孔徑測試范圍達(dá)到4一1000nm。目前，國外學(xué)者已利用此方法研究了液體在孔中的填充機(jī)理、液體與基體表面間的相互作用、孔徑分布的空間成像和孔的形貌表征等。 |
理論基礎(chǔ)： |
1.液體在孔中的相變
Gibbs一Thomson熱力學(xué)方程是核磁共振納米孔隙分析法的理論基礎(chǔ)，它建立了孔隙內(nèi)物質(zhì)的相變溫度與孔隙大小之間的聯(lián)系。在選擇合適的探針物質(zhì)后，可以通過監(jiān)控多孔材料中的探針物質(zhì)的相變來測試材料的孔徑分布。
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2.凍融遲滯現(xiàn)象變
與氣體吸附法的吸/脫附過程相似，NMRC法的變溫方式也包括凝固和熔化過程。然而由于孔隙結(jié)構(gòu)的復(fù)雜性，固液兩相間相互轉(zhuǎn)化的臨界溫度并不相同，液體往往要在對應(yīng)熔點(diǎn)更低的溫度下才能發(fā)生凍結(jié)，這就是所謂的凍融遲滯現(xiàn)象。
對于這種現(xiàn)象，學(xué)者認(rèn)為液體在相變之前存在一個亞穩(wěn)態(tài)，這個亞穩(wěn)態(tài)的自由能雖然高于平衡態(tài)自由能，但兩者之間存在一個勢壘，此時液體需克服此勢壘才能發(fā)生相變。 |
實(shí)驗(yàn)方法 |
本次實(shí)驗(yàn)選用不同煤階的煤樣，通過核磁凍融與低溫氮吸附的對比實(shí)驗(yàn)，探究采用NMRC方法定量分析煤的孔體積和孔隙結(jié)構(gòu)的可能性及可行性。 |
表1：實(shí)驗(yàn)樣品信息 |
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NMRC實(shí)驗(yàn)樣品采用20~40目的粉樣，儀器為紐邁分析NMRC12-010V-T波譜分析儀。系統(tǒng)采用干燥壓縮空氣作為溫度媒介，以低溫液浴槽作為冷源，熱電阻作為熱源對干燥潔凈空氣進(jìn)行控溫，主要利用逐步變溫法測量并記錄樣品融化過程中水的信號量大小。根據(jù)測試數(shù)據(jù)擬合可得到液體信號量隨溫度變化的關(guān)系曲線，即I-T曲線，如圖1。理想I-T曲線可分為4個階段：孔中固體融化階段、總孔體積平臺階段、宏觀固體融化階段和總液體體積平臺階段。 |
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圖1 多孔材料中物質(zhì)相變行為 |
基于I-T曲線計算孔徑分布的過程如下：將核磁信號幅度I換算成液體體積V；再利用簡化公式將溫度T換算成孔徑x，這樣便得到了小于某一孔徑的累積孔體積。 |
實(shí)驗(yàn)結(jié)果 |
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1.NMRC法測試結(jié)果（使用儀器：核磁共振納米孔隙分析儀NMRC12-010V）
6組煤樣的孔徑分布信息如圖3所示。整體來看，被測樣品中變質(zhì)程度低及變質(zhì)程度gao的煤樣(圖2a，b，f)的孔徑分布曲線以孔徑由小到大，孔體積由高到低逐漸下降為特征，孔徑發(fā)育主次分明，以微孔發(fā)育為主。這反映了在煤化作用較弱或較強(qiáng)的情況下，煤巖孔隙結(jié)構(gòu)發(fā)育可能分別經(jīng)歷了“簡單”和“簡單一復(fù)雜一簡單”的過程。而處于變質(zhì)程度中等的煤樣(圖2c，d，e)的孔徑分布曲線波動較大，變化沒有明顯規(guī)律。 |
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圖2：6組煤樣的NMPC孔徑分布結(jié)果 |
2 低溫氮吸附結(jié)果
6組煤樣的液氮吸/脫附曲線見圖3。參照IUPAC的滯后環(huán)分類標(biāo)準(zhǔn)，圖3a、圖3c、圖3d滯后環(huán)細(xì)小狹窄，表現(xiàn)為開放性透氣孔；圖3h和圖3f吸/脫附曲線相對平行，沒有產(chǎn)生吸附回線，表現(xiàn)為一端封閉的不透氣孔；圖3e滯后環(huán)相對寬緩，表現(xiàn)為*廣體的墨水瓶孔。 |
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圖3：6組煤樣的低溫氮吸附/脫附曲線 |
對比分析 |
1.總孔體積對比
由圖4可知，對于所有的樣品，NMRC方法測得的樣品總孔體積遠(yuǎn)大于低溫氮吸附法的測試結(jié)果。這種現(xiàn)象的原因包含兩個方面：一是煤樣中封閉孔存在的影響。大多數(shù)情況下封閉孔體積所占總孔隙體積的比值超過60 ，這在一定程度上解釋了低溫氮吸附對封閉孔體積測量的缺失導(dǎo)致總孔體積對比結(jié)果相差較大的現(xiàn)象。二是可能與煤樣的粒度大小有關(guān)。前人研究表明，樣品粒徑大小對氣體吸附法的測試結(jié)果具有一定 影響。 |
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圖4：6組煤樣的低溫氮吸附/脫附曲線 |
2.階段孔體積對比 |
圖5為煤樣的孔徑分布對比圖，黑色為NMRC法，紅色為吸附法?？梢钥闯觯琋MRC反映的孔徑分布信息比較完整，1一1000 nm范圍內(nèi)皆有分布，且峰值清晰，主次分明，可以簡單直觀地辨識煤樣的發(fā)育孔徑段。與之相比，低溫氮吸附測試范圍集中在2一350 nm，且峰值相對單一，主要存在于100 nm左右的中孔范圍內(nèi)，缺少部分中孔信息。兩方法測得的孔徑分布形態(tài)在微孔段差異明顯。然而，對于小孔以上孔徑孔隙來講，兩種方法獲得的孔徑分布曲線較相似，且峰值所指示的優(yōu)勢孔隙范圍也比較接近。 |
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圖5：6組煤樣的NMPC與BJH孔徑分布對比 |
可以看出，在碳化前后，PC和AAS的體積、干樣品信號和孔隙率存在較大差異。結(jié)果表明，碳化過程對所有試樣的收縮效應(yīng)，但PC試樣的收縮率較低。這主要與Ca(OH)2膨脹轉(zhuǎn)化為CaCO3有關(guān)，有研究表明，碳酸鈣的形成使體積增加了11.8%。另一方面，當(dāng)采用0、0.5、1、1.5三種模量時，水玻璃模量的增加使收縮率分別提高了7.43%、7.67%、9.98%和11.53%。這可能是由于隨著水玻璃模數(shù)的增加，C-S-H的形成阻礙了碳酸鈣的結(jié)晶。此外，碳化過程中水滑石的形成也可能對碳酸鈣結(jié)晶產(chǎn)生干擾作用。 |
結(jié)論與展望 |
核磁凍融法測得的孔隙類型更多(包括開孔和閉孔)，測試的孔徑范圍也更大，反映的孔徑分布信息更加完整。核磁凍融法不僅在煤的 “全孔隙”定量識別方面較常規(guī)測孔方法擁有*的技術(shù)優(yōu)勢，而且還具有不污染樣品，不破壞樣品結(jié)構(gòu)，測試方便快速，制樣精度要求低等現(xiàn)實(shí)優(yōu)勢，因而是一種具潛力的可拓展應(yīng)用于非常規(guī)儲層孔隙測試的新方法。 |
參考文獻(xiàn)：
郭威,姚艷斌,劉大錳,孫曉曉,高楊文.基于核磁凍融技術(shù)的煤的孔隙測試研究[J].石油與天然氣地質(zhì), 2016, 37 (01): 141-148. |
紐邁小編:小Y. 更多低場核磁共振技術(shù)的前沿應(yīng)用研究進(jìn)展可關(guān)注紐邁公眾號
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